.VIDescription d’un microphone .1Définition .2Le microphone électrodynamique .VIIPrincipe de fonctionnement .1Phénomène d’induction (aimant + bobine + oscillo) .2Fonctionnement (idem + ressort) .3Notion de capteur (GBF + 2 HP + ampli + oscillo) .VIIICaractéristiques d’un microphone .1Bande passante (idem) .2Directivité .3Efficacité .4Impédance de sortie .IXApplications .1Stéréophonie .2Mesure de fréquences et de longueurs d’ondes (GBF + HP + 2 micro + oscillo)
Conclusion
Les microphones dont on dispose aujourd’hui sont de bons capteurs, dans la mesure où ils permettent une retranscription fidèle des sons. Ils sont extrêmement répandus, en particulier depuis l’essor considérable des télécommunications.
Un autre excellent capteur sonore est l’oreille. Il est nettement plus performant que la plupart des microphones courants. Ce n’est, contrairement à ces derniers, pas un transducteur, puisqu’il n’est pas réversible (on ne parle pas par les oreilles !). Nous approfondirons cette question dans la prochaine leçon.
Bibliographie
LP 4 : Notions sur le diamagnétisme, le paramagnétisme, le ferromagnétisme. Matériaux magnétiques, température de Curie. Production de champs magnétiques. (BTS Chimie)
Leçon précédente
V.2. Champ magnétique. Champ magnétique créé par un solénoïde suffisamment long et par les bobines de Helmholtz. Action d’un champ magnétique sur une particule électrisée en mouvement dan le vide et dans un milieu matériel (effet Hall). Production d’un faisceau homocinétique. Application aux spectrographes de masse.
Leçon suivante
V.4. Transformation radioactives. [20 lignes de blabla]
Introduction
Nous avons vu dans le cours précédent comment il était possible de créer un champ magnétique grâce à un courant électrique.
Mais vous savez qu’il existe des matériaux, dits aimantés, au voisinage desquels règne un champ magnétique alors qu’aucun générateur ne leur est lié. Ces matériaux sont de plus très sensibles à la présence d’un champ magnétique extérieur, en effet, selon leurs orientations, deux aimants se repoussent ou s’attirent.
Une craie, en revanche, ne semble pas réagir face à un aimant. Nous allons voir ici qu’il n’en est rien et que tout matériau réagit aux champs magnétiques, cette réaction dépendant de sa nature.
(Plan)
.XMoment magnétique .1Spire simple .2Moments magnétiques de l’atome .3Interaction d’un moment magnétique et d’un champ magnétique .XIMilieux magnétiques linéaires .1Définition .2Diamagnétisme (N2 dans électroaimant) .3Paramagnétisme (O2 dans électroaimant) .XIIMilieux magnétiques non linéaires .1Mise en évidence .2Domaines de Weiss et parois de Block (plaque à aiguilles) .3Température de Curie (clou chauffé) .XIIIApplications .1Electroaimants .2Matériaux supraconducteurs (lévitation)
Conclusion
Contrairement aux propriétés diamagnétiques et paramagnétiques qui ne sont pratiquement utilisées que pour caractériser des structures électroniques, les propriétés ferromagnétiques trouvent de nombreuses applications dans l’industrie, notamment dans la confection de transformateurs dans lesquels ils jouent le rôle de guides de champ magnétique. En fait, on utilise plus souvent des matériaux ferrimagnétiques que ferromagnétiques, en effet, ils se comportent de la même manière, mais le champ coercitif et la conductivité électrique de ces matériaux sont plus faibles, ce qui entraîne une diminution des pertes magnétiques au passage du champ.
L’une des applications majeures des matériaux ferrimagnétiques à la chimie réside dans la fabrication d’électroaimants supraconducteurs puissants utilisés pour la RMN, et nous verrons dans une prochaine leçon en quoi ces champs puissants sont nécessaires à cette spectroscopie.
Bibliographie
Smart & Moore (page 275)
Huheey (approche chimique et valeurs)
Prez électromag
H-Prépa thermodynamique
LP 6 : Quantité de chaleur : capacité thermique massique, « chaleur massique » de changement d ‘état, « chaleur de réaction ». (Seconde, option technique des Sciences Physiques)
Leçon précédente
III.1. Détermination de la température (notée t ou ) dans l’échelle Celsius. Echelle Kelvin (notée T) présentée comme un simple décalage de l’échelle Celsius : T=t+273.15.
Leçon suivante
III.3. Dilatation des solides et des liquides.
Introduction
Dans la leçon précédente, nous avons vu différentes méthodes pour mesurer des températures. Par exemple, nous avons vu que si l’on plongeait un capillaire partiellement rempli de mercure dans de l’eau et que l’on attendait l’équilibre thermique, on pouvait directement lier la hauteur du mercure dans le capillaire à la température du système {eau+thermomètre}. La taille de la colonne de mercure est une grandeur thermométrique.
Le but de la leçon d’aujourd’hui est de préciser la notion d’équilibre thermique et de voir comment, par des échanges d’énergie thermique, il est possible de l’atteindre.
Nous verrons de plus que des échanges d’énergie thermique ne s’accompagnent pas systématiquement de variations de température, comme c’est le cas, par exemple, lors d’un changement d’état.
|
